Парафинистые и застывающие нефти при понижении темпе-ры приобретают вязкопластичные св-ва вследствие образования в них пространственной струк-ры. В этом случае течение нефтей не начнется до тех пор, пока не б. достигнуто предельное напряжение сдвига, необ-ое для разрушения пространственной стру-ры, и только после начала течения набл-ся пропор-ть м/у градиентом скорости и разностью напря-я τ-τ₀. Т.о., поведение вязкоплас-ых ж-тей откло-ся от закона Ньютона и опис-ся ур-ем Шведова-Бингама: τ= τ₀+μ_пл, где τ₀-предельное напр-е сдвига, μ_пл-пластич-я вязкость; du/dn-градиент скорости сдвига. Профиль скоростей при движении вязкопл. ж-ти в круглой трубе сущ-но отлич-ся от профиля скорости ньютоновской ж-ти. Т.к. напр-е сдвига убывает от стенки трубы и оси, на неко-ом радиусе r₀ напр-е сдвига стан-ся =предельному напр-ю сдвига τ₀, и ж-ть в цилидре рад-сом r₀ движ-ся в виде «ядра», внутри ко-го скорость по сечению не изменяется. Рад-ус цил-го ядра r₀ опре-ют по ф-ле: r₀ = τ₀. При ламин-ом течении вязкопл. ж-тей в трубах расход опр-ют по ур-ю Букингема:Q=, которое т.ж.м.записать Q=. Для упрощения расчетов применяют ф-лу Стокса: λ=64/Re_*, где Re_*- обощенный параметр Рейнольдса, который вводится с исполь-ем ур-я Букингема в виде: Re=, где u-параметр пластичности, u=. При Турбу-ом движении парафинистых нефтей, яв-ся вязкопл-ми ж-ми, λ не зависит от Re. Численное значение λ в тур-ном режиме в зависимости от сод-ния парафина изме-ся от 0,028 до 0,038, причем λ воз-ет с ростом конценрации твердого парафина.